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久保亮五 演習熱学・統計力学
第５章
・ミクロカノニカル分布は外部から操作可能なパラメータは（EVN）、故に完全な熱力学関数はエントロピー。
・同、カノニカル分布はF(T,V,N)、グランドカノニカル分布はJ(T,V,μ)（熱力学ポテンシャル）。
・熱力学的に正常な系＝エントロピーが示量的である系。この系においてはエントロピーから定義した統計力学的温度が普通の温度に一致する。
・隣接する２つの系について
�［昭圓隆屬冒蠍澪醉僂�起きて、平行において等重率原理が実現している。
�△修譴召譴侶呂糧�視的状態によって全体の状態を指定可能である。
��エネルギーが近似的にそれぞれの系の和とみなせる。
このとき分配関数は各系の積で与えられる。
・FD統計、BE統計の分布関数の求め方。ある準位における確率を定式化し、期待値を出すだけ、だが結構煩雑。
Maxwell-Boltzmann分布ってどうやって出すんだっけ？
久保亮五 演習熱学・統計力学
第５章
・ミクロカノニカル分布は外部から操作可能なパラメータは（EVN）、故に完全な熱力学関数はエントロピー。
・同、カノニカル分布はF(T,V,N)、グランドカノニカル分布はJ(T,V,μ)（熱力学ポテンシャル）。
・熱力学的に正常な系＝エントロピーが示量的である系。この系においてはエントロピーから定義した統計力学的温度が普通の温度に一致する。
・隣接する２つの系について
�［昭圓隆屬冒蠍澪醉僂�起きて、平行において等重率原理が実現している。
�△修譴召譴侶呂糧�視的状態によって全体の状態を指定可能である。
��エネルギーが近似的にそれぞれの系の和とみなせる。
このとき分配関数は各系の積で与えられる。
・FD統計、BE統計の分布関数の求め方。ある準位における確率を定式化し、期待値を出すだけ、だが結構煩雑。
Maxwell-Boltzmann分布ってどうやって出すんだっけ？
